Search for the pentaquark state in<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mi>ψ</mml:mi><mml:mn/><mml:mo>(</mml:mo><mml:mn>2</mml:mn><mml:mi>S</mml:mi><mml:mo>)</mml:mo><mml:mn/></mml:math>and<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mi>J</mml:mi><mml:mo>/</mml:mo><mml:mi>ψ</mml:mi></mml:math>decays to<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mrow><mml:msubsup><mml:mrow><mml:mi>K</mml:mi></mml:mrow><mml:mrow><mml:mi>S</mml:mi></mml:mrow><mml:mrow><mml:mn>0</mml:mn></mml:mrow></mml:msubsup></mml:mrow><mml:mrow><mml:msup><mml:mrow><mml:mi>pK</mml:mi></mml:mrow><mml:mrow><mml:mi>−</mml:mi></mml:mrow></mml:msup></mml:mrow><mml:mi>n</mml:mi></mml:math>and<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mrow><mml:msubsup><mml:mrow><mml:mi>K</mml:mi></mml:mrow><mml:mrow><mml:mi>S</mml:mi></mml:mrow><mml:mrow><mml:mn>0</mml:mn></mml:mrow></mml:msubsup></mml:mrow><mml:mrow><mml:mrow><mml:mover><mml:mrow><mml:mi>p</mml:mi></mml:mrow><mml:mrow><mml:mi>¯</mml:mi></mml:mrow></mml:mover></mml:mrow></mml:mrow><mml:mrow><mml:msup><mml:mrow><mml:mi>K</mml:mi></mml:mrow><mml:mrow><mml:mo>+</mml:mo></mml:mrow></mml:msup></mml:mrow><mml:mi>n</mml:mi></mml:math>

Results are presented on $\ensuremath{\psi}(2S)$ and $J/\ensuremath{\psi}$ hadronic decays to ${K}_{S}^{0}{\mathrm{pK}}^{\ensuremath{-}}\mathrm{n\ifmmode \bar{}\else \={}\fi{}}$ and ${K}_{S}^{0}\overline{p}{K}^{+}n$ final states from data samples of 14 million $\ensuremath{\psi}(2S)$ and 58 million $J/\ensuremath{\psi}$ events accumulated at the BES II detector. No $\ensuremath{\Theta}(1540)$ signal, the pentaquark candidate, is observed, and upper limits are set for $\mathcal{B}(\ensuremath{\psi}(2S)\ensuremath{\rightarrow}\ensuremath{\Theta}\overline{\ensuremath{\Theta}}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S}^{0}{\mathrm{pK}}^{\ensuremath{-}}\mathrm{n\ifmmode \bar{}\else \={}\fi{}}{+K}_{S}^{0}\overline{p}{K}^{+}n)&lt;0.84\ifmmode\times\else\texttimes\fi{}{10}^{\ensuremath{-}5}$ and $\mathcal{B}(J/\stackrel{\ensuremath{\rightarrow}}{\ensuremath{\psi}}\ensuremath{\Theta}\overline{\ensuremath{\Theta}}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S}^{0}{\mathrm{pK}}^{\ensuremath{-}}\mathrm{n\ifmmode \bar{}\else \={}\fi{}}{+K}_{S}^{0}\overline{p}{K}^{+}n)&lt;1.1\ifmmode\times\else\texttimes\fi{}{10}^{\ensuremath{-}5}$ at the 90% confidence level. For single $\ensuremath{\Theta}(1540)$ production, the upper limits determined by our analysis are also on the order of ${10}^{\ensuremath{-}5}$ in both $\ensuremath{\psi}(2S)$ and $J/\ensuremath{\psi}$ decays.